MECÂNICA GRACELI ESTRUTURAL EM ESTADOS FÍSICOS VARIACIONAIS.

ONDE CONFORME OS ESTADOS FÍSICOS PROPOSTOS POR GRACELI OCORREM VARIAÇÕES MECÂNICAS, DEFORMAÇÕES E OUTROS FENÔMENOS.

G* = $\psi ^{*}$ = OPERADOR QUÂNTICO DE GRACELI.

EQUAÇÃO DE GRACELI.. PARA INTERAÇÕES DE ONDAS E INTERAÇÕES DAS FORÇAS FUNDAMENTAIS

$\psi ^{*}$ [ $\psi ^{*}$ ${\boldsymbol {\mu }}$ ] $\lambda$ ω ${\mathcal {T}}$ , $\sigma$ , $\psi$ $-i\hbar {\frac {\partial }{\partial x_{n}}}$ [x,t] ] =

$\psi ^{*}$ $\psi$ $/ T] / c} =$

$\psi ^{*}$ Em mecânica quântica, o OPERADOR DE GRACELI [ $G* =$ $\psi ^{*}$

$COMO TAMBÉM ESTÁ RELACIONADO A TODO SISTEMA CATEGORIAL GRACELI, TENSORIAL GRACELI DIMENSIONAL DE GRACELI..$

$F^{\mu \nu }$ G = $\lambda ={\frac {h}{p}}$ / ${\boldsymbol {\mu }}=-g_{s}\mu _{B}({\boldsymbol {s}}/\hbar )$ / $\Delta \mathrm {E} =hf=hc/\lambda$

$\psi ^{*}$ [ $\psi ^{*}$ ${\boldsymbol {\mu }}$ ] $\lambda$ ω ${\mathcal {T}}$ , $\sigma$ , $\psi$ $-i\hbar {\frac {\partial }{\partial x_{n}}}$ [x,t] ] =

$F^{\mu \nu }$ $T^{\mu \nu }$ G = $\eta _{\mu \nu }$ $\psi ^{*}$

$F^{\mu \nu }$ $T^{\mu \nu }$ G = $\eta _{\mu \nu }$ $\Delta \mathrm {E} =hf=hc/\lambda$

$F^{\mu \nu }$ $T^{\mu \nu }$ G= $\eta _{\mu \nu }$ $\psi ^{*}$

$F^{\mu \nu }$ $\eta _{\mu \nu }$

$F^{\mu \nu }$ $T^{\mu \nu }$ $\eta _{\mu \nu }$ $\psi ^{*}$ $\psi$ $/ T] / c}$

$F^{\mu \nu }$ [ $\psi ^{*}$ ${\boldsymbol {\mu }}$ ] $\lambda$ ω ${\mathcal {T}}$ , $\sigma$ , $\psi$ =

$F^{\mu \nu }$ $\lambda ={\frac {h}{p}}$ / ${\boldsymbol {\mu }}=-g_{s}\mu _{B}({\boldsymbol {s}}/\hbar )$ / $\Delta \mathrm {E} =hf=hc/\lambda$

$F^{\mu \nu }$ [ $\psi ^{*}$ ${\boldsymbol {\mu }}$ ] $\lambda$ ω ${\mathcal {T}}$ , $\sigma$ , $\psi$ $-i\hbar {\frac {\partial }{\partial x_{n}}}$ [x,t] ] =

$F^{\mu \nu }$ $T^{\mu \nu }$ G= $\eta _{\mu \nu }$ $\lambda ={\frac {h}{p}}$

$F^{\mu \nu }$ $T^{\mu \nu }$ G= $\eta _{\mu \nu }$

$F^{\mu \nu }$

Momento magnético do eletrão[editar | editar código-fonte]

O momento (dipolar) magnético de um eletrão é:

$T^{\mu \nu }$ G = $\eta _{\mu \nu }$ $\psi ^{*}$

$T^{\mu \nu }$ G = $\eta _{\mu \nu }$ $\Delta \mathrm {E} =hf=hc/\lambda$

$T^{\mu \nu }$ G= $\eta _{\mu \nu }$ $\psi ^{*}$

$T^{\mu \nu }$ $\eta _{\mu \nu }$

$T^{\mu \nu }$ $\eta _{\mu \nu }$ $\psi ^{*}$ $\psi$ $/ T] / c}$

$T^{\mu \nu }$ [ $\psi ^{*}$ ${\boldsymbol {\mu }}$ ] $\lambda$ ω ${\mathcal {T}}$ , $\sigma$ , $\psi$ =

$T^{\mu \nu }$ $\lambda ={\frac {h}{p}}$ / ${\boldsymbol {\mu }}=-g_{s}\mu _{B}({\boldsymbol {s}}/\hbar )$ / $\Delta \mathrm {E} =hf=hc/\lambda$

$\psi ^{*}$ [ $\psi ^{*}$ ${\boldsymbol {\mu }}$ ] $\lambda$ ω ${\mathcal {T}}$ , $\sigma$ , $\psi$ $-i\hbar {\frac {\partial }{\partial x_{n}}}$ [x,t] ] =

$T^{\mu \nu }$ G= $\eta _{\mu \nu }$ $\lambda ={\frac {h}{p}}$

$T^{\mu \nu }$ G= $\eta _{\mu \nu }$

$T^{\mu \nu }$

$F^{\mu \nu }$ ${\boldsymbol {\mu }}=-g_{s}\mu _{B}({\boldsymbol {s}}/\hbar )$

é o tensor de tensão de Maxwell e c é a velocidade da luz. Assim, $T^{\mu \nu }$ é expresso e medido em unidades de pressão do S.I. (pascal).

onde $F^{\mu \nu }$ é o tensor eletromagnético e onde $\eta _{\mu \nu }$ é o tensor métrico de Minkowski [en] de assinatura métrica (− + + +). Ao usar a métrica com assinatura (+ − − −), a expressão à direita do sinal de igual terá sinal oposto.

$F^{\mu \nu }$

MECÂNICA GRACELI ESTRUTURAL EM ESTADOS FÍSICOS VARIACIONAIS.

ONDE CONFORME OS ESTADOS FÍSICOS PROPOSTOS POR GRACELI OCORREM VARIAÇÕES MECÂNICAS, DEFORMAÇÕES E OUTROS FENÔMENOS.

ESTADOS GRACELI MOMENTUM [VIBRACIONAL] E ELETROMAGNÉTICO E QUÂNTICO RELATIVO.

SENDO QUE ESTES ESTADOS SÃO IGUAIS, SE COMPLEMENTAM E VARIAM EM ESTADOS DE:

PONTO ESPECÍFICOS DE FUSÕES, EBULIÇÕES, EVAPORAÇÕES, E OUTROS, DOS ELEMENTOS QUÍMICOS E PARTÍCULAS. EM ESTADOS ESPECÍFICOS DE ESTRUTURAS E DE:

ESTADOS DE NÍVEIS DE ENERGIA.

DISTRIBUIÇÃO ELETRÔNICA DOS ELEMENTOS.

NÚMERO E ESTAODS QUÂNTICOS .

FREQUÊNCIAS.

DILATAÇAO.

RADIAÇÃO [EMISSÕES], E ABSORÇÕES, TUNELAMENTOS, E EFITOS FOTOELÉTRICOS DOS ELEMENTOS QUIMICOS , ESTRUTURAS E PARTÍCULAS.

COM ISTO SE TEM ESTADOS ESPECÍFICOS E QUÂNTICOS E RELATIVOS DE ELEMENTOS QUÍMICOS, MOLÉCULAS, ESTRUTURAS, MATERIAIS, E PARTÍCULAS E ENERGIAS, E INTERAÇÕES DE ENERGIAS E FORÇAS FUNDAMENTIAIS. E POTENCIAIS DE TRANSFORMAÇÕES. TENSORES E POTENCIAIS DE ENERGIAS.

Em física quântica, a Teoria de Regge é o estudo das propriedades analíticas de dispersão como função de momento angular. Por exemplo spin electrónico (elétrons) podem apresentar movimento de rotação em dois sentidos diferentes, por isso é que dois elétrons podem ocupar o mesmo nível ao mesmo tempo, ou 4 ou 8… . Elétrons e Quarks todos possuem Spin de 1/2 e Grávitons Spin 2^[1]. Aplicando a matemática Função Beta foi possível explicar a presença dessas linhas retas, como sendo filamentos^[2]. Assim nasceu a primeira teoria da corda chamada Primeira-quantificação da corda que se dividiram em cordas abertas e cordas fechadas. Cordas abertas têm menos modos de vibração que cordas fechadas, pois possuem as pontas livres, na corda fechada para manter as pontas fixas é necessário mais modos de vibração^[3]. Esta teoria não-relativística foi desenvolvido por Tullio Regge, em 1957.

Pólos de Regge[editar | editar código-fonte]

O exemplo mais simples dos pólos de Regge é fornecido pela abordagem mecânica quântica do potencial de Coulomb $V(r)=-e^{2}/(4\pi \epsilon _{0}r)$ ou, diferentemente, pelo tratamento mecânico quântico da ligação ou dispersão de um elétron de massa e carga elétrica $-e$ de um próton de massa $M$ e carga $+e$ . A energia $E$ da ligação do elétron ao próton é negativa, enquanto que, para a dispersão, a energia é positiva. A fórmula para a energia de ligação é a expressão:

$F^{\mu \nu }$ G = $\lambda ={\frac {h}{p}}$ / ${\boldsymbol {\mu }}=-g_{s}\mu _{B}({\boldsymbol {s}}/\hbar )$ / $\Delta \mathrm {E} =hf=hc/\lambda$

$\psi ^{*}$ [ $\psi ^{*}$ ${\boldsymbol {\mu }}$ ] $\lambda$ ω ${\mathcal {T}}$ , $\sigma$ , $\psi$ $-i\hbar {\frac {\partial }{\partial x_{n}}}$ [x,t] ] =

$F^{\mu \nu }$ $T^{\mu \nu }$ G = $\eta _{\mu \nu }$ $\psi ^{*}$

$F^{\mu \nu }$ $T^{\mu \nu }$ G = $\eta _{\mu \nu }$ $\Delta \mathrm {E} =hf=hc/\lambda$

$F^{\mu \nu }$ $T^{\mu \nu }$ G= $\eta _{\mu \nu }$ $\psi ^{*}$

$F^{\mu \nu }$ $\eta _{\mu \nu }$

$F^{\mu \nu }$ $T^{\mu \nu }$ $\eta _{\mu \nu }$ $\psi ^{*}$ $\psi$ $/ T] / c}$

$F^{\mu \nu }$ [ $\psi ^{*}$ ${\boldsymbol {\mu }}$ ] $\lambda$ ω ${\mathcal {T}}$ , $\sigma$ , $\psi$ =

$F^{\mu \nu }$ $\lambda ={\frac {h}{p}}$ / ${\boldsymbol {\mu }}=-g_{s}\mu _{B}({\boldsymbol {s}}/\hbar )$ / $\Delta \mathrm {E} =hf=hc/\lambda$

$F^{\mu \nu }$ [ $\psi ^{*}$ ${\boldsymbol {\mu }}$ ] $\lambda$ ω ${\mathcal {T}}$ , $\sigma$ , $\psi$ $-i\hbar {\frac {\partial }{\partial x_{n}}}$ [x,t] ] =

$F^{\mu \nu }$ $T^{\mu \nu }$ G= $\eta _{\mu \nu }$ $\lambda ={\frac {h}{p}}$

$F^{\mu \nu }$ $T^{\mu \nu }$ G= $\eta _{\mu \nu }$

$F^{\mu \nu }$

l\rightarrow l(E)=-n+g(E),\;\;g(E)=-1+i{\frac {\pi e^{2}}{4\pi \epsilon _{0}h}}(2m'/E)^{1/2}.

l\rightarrow l(E)=-n+g(E),\;\;g(E)=-1+i{\frac {\pi e^{2}}{4\pi \epsilon _{0}h}}(2m'/E)^{1/2}.

Considerada como uma função complexa de $E$ , essa expressão descreve no plano- $l$ complexo um caminho que é chamado de "trajetória de Regge". Assim, nesta consideração, o momento orbital pode assumir valores complexos.

As trajetórias de Regge podem ser obtidas para muitos outros potenciais, em particular também para o potencial de Yukawa^[4].

As trajetórias de Regge aparecem como pólos da amplitude de dispersão^[5] ou na matriz-S relacionada. No caso do potencial de Coulomb considerado acima, esta matriz-S é dada pela seguinte expressão:

$F^{\mu \nu }$ G = $\lambda ={\frac {h}{p}}$ / ${\boldsymbol {\mu }}=-g_{s}\mu _{B}({\boldsymbol {s}}/\hbar )$ / $\Delta \mathrm {E} =hf=hc/\lambda$

$\psi ^{*}$ [ $\psi ^{*}$ ${\boldsymbol {\mu }}$ ] $\lambda$ ω ${\mathcal {T}}$ , $\sigma$ , $\psi$ $-i\hbar {\frac {\partial }{\partial x_{n}}}$ [x,t] ] =

$F^{\mu \nu }$ $T^{\mu \nu }$ G = $\eta _{\mu \nu }$ $\psi ^{*}$

$F^{\mu \nu }$ $T^{\mu \nu }$ G = $\eta _{\mu \nu }$ $\Delta \mathrm {E} =hf=hc/\lambda$

$F^{\mu \nu }$ $T^{\mu \nu }$ G= $\eta _{\mu \nu }$ $\psi ^{*}$

$F^{\mu \nu }$ $\eta _{\mu \nu }$

$F^{\mu \nu }$ $T^{\mu \nu }$ $\eta _{\mu \nu }$ $\psi ^{*}$ $\psi$ $/ T] / c}$

$F^{\mu \nu }$ [ $\psi ^{*}$ ${\boldsymbol {\mu }}$ ] $\lambda$ ω ${\mathcal {T}}$ , $\sigma$ , $\psi$ =

$F^{\mu \nu }$ $\lambda ={\frac {h}{p}}$ / ${\boldsymbol {\mu }}=-g_{s}\mu _{B}({\boldsymbol {s}}/\hbar )$ / $\Delta \mathrm {E} =hf=hc/\lambda$

$F^{\mu \nu }$ [ $\psi ^{*}$ ${\boldsymbol {\mu }}$ ] $\lambda$ ω ${\mathcal {T}}$ , $\sigma$ , $\psi$ $-i\hbar {\frac {\partial }{\partial x_{n}}}$ [x,t] ] =

$F^{\mu \nu }$ $T^{\mu \nu }$ G= $\eta _{\mu \nu }$ $\lambda ={\frac {h}{p}}$

$F^{\mu \nu }$ $T^{\mu \nu }$ G= $\eta _{\mu \nu }$

$F^{\mu \nu }$

S={\frac {\Gamma (l-g(E))}{\Gamma (l+g(E))}}e^{-i\pi l},

S={\frac {\Gamma (l-g(E))}{\Gamma (l+g(E))}}e^{-i\pi l},

onde $\Gamma (x)$ é a função gama, uma generalização de fatorial $(x-1)!$ .

Esta função gama é uma função meromorfa do seu argumento com pólos simples em $x=-n,n=0,1,2,...$ . Assim, a expressão para $S$ (a função gama no numerador) possui pólos precisamente nesses pontos, que são dadas pela expressão acima para as trajetórias de Regge; por isso o nome pólos de Regge.

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